1樓：吳班
薛丁格方程是牛頓時空觀下的量子理論，和牛頓力學一樣，需要慣性系。在非慣性係下，需要考慮非慣性力，例如Aharonov-Carmi效應，可以測量地球自轉。
量子場論天然需要狹義相對論協變性，因而理論在慣性系之間是平權的。
對於非慣性係，那屬於彎曲時空量子場論的內容，例如Unruh效應和Hawking輻射。
2樓：「已登出」
不同慣性系下觀者得到的態矢當然是不同的，在相對論的要求下，相應的兩個態矢之間存在乙個酉變換(物理本身不能有變化)。
也就是說，在相對論不變性的要求下，Hilbert space上存在Poincare group的不可約投影酉表示。通常我們可以通過其little group的不可約酉表示得到Poincare group的universal cover的不可約酉表示。
3樓：nzczll
答案很簡單，量子力學和相對論，各自要解決的問題不同。
物理學不是為了理論而理論，必須解決實際問題。
相對論本來就是為了解決參考係變換問題，當然核心是參考係如何變換。
量子力學是解決人類眼前面臨的問題，範圍就在實驗室，就在工廠，不需要把參考係變來變去，實驗室之間的參考係變換，對結果的影響幾乎為零，可以忽略不計。
純理論上講，只要保證量子力學的數學方程滿足洛侖茲協變，就OK，不需要再去單獨考慮參考係變換。量子場論就是如此。
4樓：黑祭司
1、用張量語言即可。
2、波函式是待求解量，不適合作一些座標系變換以免造成部分變數無法分離，特別是對同樣遵循量子力學參考點，應引入該點的波函式而不是作參考係變換；力學算符需歸一化，不宜因參考係變換而引入複雜的歸一化因子。
3、是。原因同上。
4、原因同上。
5樓：
使用經典力學的語言完全可以處理量子力學一部分（標量場）參考係變換的問題，而剩下的（旋量場和向量場）涉及到伽利略群和龐加萊群的群表示，一般不會在初等量子力學的課程上涉及。
對於你的問題：
\psi(x)\rightarrow \psi'(x') =\psi(x')
3.存在CM系時意味著總平動動量是個好量子數，那麼在CM系中求解相當於事先完成一次分離變數，或者在經典力學意義下完成乙個初積分
4.見3
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