怎樣理解倒三角運算元 作用於乙個向量?

時間 2021-05-05 15:42:26

1樓:shinbade

直接回答:

這是一種新的定義!

但「巧」得很,正好可以用以前學習的「點乘」來表達之!

最後要補充一句:世界上沒有無緣無故的「巧合」。理解了「巧合」背後的事情,就是真的學會了。

2樓:

任何結論都是由特殊到一般的,題主所謂的「點乘」只是內積的一種特殊的形式而已。除了題主提到的運算元的作用(這個其實只是乙個分量求和方式的記號,可以暫時理解為是一種形式上的擴充套件),之後可能題主還會見到更多形式的所謂「點乘」,也就是內積。這個就是定義上的擴充套件了。

在學了線性代數之後,應該要理解「內積」更為普遍的意義。

對於線性空間 上的乙個二元函式 稱為共軛雙線性函式,如果:

其中 。同時我們把由:

定義的函式稱為上由 誘導的二次型。

有了這個概念之後,我們說線性空間上的乙個共軛雙線性函式 稱為是乙個內積,如果它滿足:

}x=\theta \end" eeimg="1"/>這兩個性質乙個叫共軛對稱性,乙個叫正定性。

兩個歐式空間向量的點乘只是內積的一種特殊形式而已,事實上滿足上面這些性質的東西都可以叫內積,比如在解偏微分方程時候經常用到的三角函式系,三角函式兩兩乘積積分也可以叫內積。怎麼理解函式是乙個「向量」,函式積分叫「內積」呢?事實上就是把歐式空間的點乘推廣了而已。

由特殊到一般了。我們最開始接觸的必然是向量之間的內積,只不過人們後來發現了這些運算共同的性質,把這些性質抽象出來,擴充套件了原先的定義。這是科學研究的普遍思路。

3樓:李榮偉

使用nabla符號進行運算就是一種簡化,拋開座標系就最重要的部分進行表示運算,具體運算的時候往往還是回到具體座標系中,就像你現在使用的直角座標系,以後你還會遇到球座標系、柱座標系,對應不同的座標系算符運算展開是不同的,但如果就看向量運算的形勢,卻是一致的,這給我們表示方程或物理規律帶來了很大的方便,使得我們不必拘泥於具體的座標系,使各物理量的關係更明白。

4樓:Alucart

之所以散度可以記作劈形運算元 (nabla運算元) 和向量的點乘 (純量積),是因為純量積與散度在形式上相類似。

比方說 (手機上沒有編輯器,見諒) :

純量積:A.B=AxBx+AyBy

散度:div F=F/x+F/y

注意上面我提到了 「形式上」,就是說,這裡的純量積並不真正是我們之前所學習過的,兩個向量的純量積,只是一種形式上的更方便的表達。

類似的,乙個向量和乙個純量的純量乘法如下:

cA=(cAx, cAy)

而梯度grad F=(F/x, F/y)

因此可以形式地記梯度為nabla與純量的數乘,同樣只是一種約定好的形式記法。

類似地,旋度rot F可以記作nabla與F的向量積。

總結一下,這裡的純量乘法、純量積、向量積都是約定好的形式記法 (可能是為了理解方便),所以這裡的點乘的確不同於一般意義的點乘。

5樓:YeeNing Chern

你可以把導數算符當做一種對映,把(k,l)型張量映為(k,l+1)型張量,我們熟悉的標量為(0,0)型張量,向量為(1,0)型張量,對偶向量為(0,1)型張量,所以很容易看見nabla運算元作用到(0,0)張量[標量場]即為(0,1)張量[對偶向量場],如果作用到(1,0)張量[向量場]即「生成」(1,1)張量,並矢就是該種張量場,電動力學裡應用比較多的是(1,1)張量填入乙個向量生成乙個向量,即對映V→V

當然這裡的導數算符和你說的導數算符有點微妙的差別啦,不過這不是這個問題的重點

有關張量的定義就是講k個對偶向量與l個向量對映為實數的多重線性對映,詳細資料可以搜尋相關詞條

手機碼字,而且不知道知乎支不支援LaTeX,所以寫的比較醜,見諒

6樓:qfzklm

點乘只是形式記號。。類似的,nabla算符還可以【在形式上】以叉積、張量積的方式作用在向量場上。。

題主可以學習愛因斯坦求和約定,用分量寫出來就很清楚了。所謂點積、叉積等,只是分量按照不同的方式求和(縮並)而已。。

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