1樓：趙客
樓上回答的非常好。我再補充一點:
RT的量綱是能量，可以理解成熱能。熱能越大，粒子的運動(例如平動)越劇烈，部分粒子被撞擊後得到足夠的能量進入高能態的概率也就越大-這就是玻爾茲曼分布的實質。
2樓：黃一珂
學而不思則罔，思而不學則殆。
這個問題還挺大的，我本科時候也問過這個問題。https://www.
四年到頭自己看書自己想，推推公式也就想得差不多了，從k開始吧。
k是Boltzmann常數，出現在S＝klnW裡。對於任意可交換能量的兩剛性盒子，總微觀狀態數達到平衡，即微觀狀態數關於能量的全微分為0，對於兩個盒子自己來說，有各自lnW對能量偏導彼此相等。而這實際上是溫度的定義，即溫度是S/k關於能量的偏導。
因此kT1＝kT2，即T1＝T2。溫度的平衡就是在能量軸上，體系微觀狀態數的平衡。
類似地，S/k關於體積的偏導是壓強，S/k關於粒子數的偏導是化學勢，因此體系的平衡本質是微觀狀態數取得極值。
之後再出現kT的場合應該是利用最大微觀狀態數對佈居變分，求出配分函式，其中能量項lagrange factor就是kT。
我之所以強調是lagrange factor是因為這種多元函式求條件極值方法，實際上就相當於尋找合適的軌線切割原本的多元函式超平面，讓極值即在超平面上，又在軌線上，而kT，現在就是條件極值點「受力平衡」的條件。
但是其實你仔細一看，實際上你大概在求Helmholtz自由能關於佈居的極值點。這大概也是F為什麼被稱為正則系綜的特徵函式的原因。
於是從這裡，從正則系綜的配分函式開始，E/kT變成了微觀狀態數的代名詞，甚至接下來你還能從中發現等概率原理（最近自己在看公理化系統和形式系統，大概等概率原理算是統計力學的公理吧），搞明白「各粒子等概率分布」和「能量越低的粒子越多」這兩個說法之間是為什麼沒有衝突。
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